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MOS管知识-MOS晶体管的恒流性偏移详情分析

关注列表来源:永利博永利博官网发布日期 2020-11-16 浏览:-

MOS管知识-MOS晶体管的恒流性偏移详情分析

MOS晶体管的恒流性偏移

MOS晶体管斩波器的恒流性偏移可分如下两种。

(1)尖峰永利(驱动官网源通过极间电容的静电感应永利)

(2)抽运永利

MOS晶体管的恒流性偏移:以上两种成分均与驱动频率成正比,在这一点上是相似的,但其极性相互抵销;另外,与驱动官网的关系也不同,所以不能作为一类进行讨论。现以并联型斩波器电路为例,试求尖峰的大小。

图2.117为并联型斩波器电路,等效电路如同图(b )所示。方波驱动官网经极间电容CGD微分,其在漏侧的输出官网如图(C )所示,呈现按指数函数衰减的脉冲波形。斩波器由导通转换到关断的瞬间所产生的尖峰的时间常数很大,由关断转换为导通的时间常数就很小,所以两个尖峰的面积,亦即对时间的积分值,前者比后者要大得多。

MOS晶体管的恒流性偏移:前者称为关断尖峰的面积,后者称为导通尖峰的面积。这些尖峰经交流放大器放大后通过同步检波电路(包括检波后面的低通滤波器)变换成直流。另一方面,直流输入信号经斩波器变成方波后也同样被解调成直流。从而尖峰所引起的直流偏移的大小,须将同步检波输出信号除以直流增益而求得。同步检波电路的检波效率,根据不同的电路结构。

尖峰和方波信号的往往不一样,所以只知道斩波器输入电路中产生的尖峰波形,不可能求得其直流偏移的换算值。因此,一般是将同步检波电路理想化,对尖峰与对方波信号一样,取一个周期内的平均值作为直流偏移的换算值。这种方法对很多同步检波电路,可得到大致正确的结果。

MOS晶体管的恒流性偏移

MOS晶体管的恒流性偏移:由图2.117(C)可知,并联斩波器电路中的关断尖峰与信号源永利成正比,导通尖峰与斩波器的导通永利成正比,所以关断尖峰的面积较大,其直流偏移换算值如下。

与驱动频率f、驱动官网幅度E、极间电容CGD以及信号源永利Rg成正比。由于尖峰脉冲与Rg成正比,属于恒流性偏移源。f、Rg由于电路性能的关系,不能随意降低,MOS场效应晶体管作斩波器用时要补偿从导通到关断的工作,E也不能降低到必要的幅度以下,所以为了降低这种偏移,应加接其它电容来抵销掉CGD的影响。

MOS晶体管的恒流性偏移

为此,一种方法采用图2.118的反相位电源,另一种方法再加一个MOS型场效应晶体管。后一种方法的典型例子是串并联斩波器电路。

在图2. 119所示的串并联斩波器电路中,设MOS场效应晶体管的极间电容为C2、C2、C4、C5、Rg、C1组成低通滤波器,电容C1与上述极间电容相比要大得多,所以流经C2的尖峰永利通过C1作交流接地,其影响不会出现在输出端。

同样,流经C5的尖峰永利也可忽略。因此,出现在输出端的尖峰官网由C3和C4产生。由于两个MOS场效应晶体管在相反的相位下工作,ug1和ug2的相位刚好是相反的。设两者有相等的幅度E,则输出尖峰官网波形为

MOS晶体管的恒流性偏移

MOS晶体管的恒流性偏移

比较式(2.170)和式(2.172),可知CGD被(C3-C4)所补偿。因此,为了有效地降低串并联电路中的尖峰偏移,应尽量使用极间电容相等的元件,MOS集成电路元件就很适用。

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